Taqiqlangan zona

Tarmoq oralig'i - ideal (nuqsonsiz) kristalda elektron ega bo'lolmaydigan energiya qiymatlari diapazoni. Bu atama qattiq jismlar fizikasida qo'llaniladi. Band bo'shlig'i belgilanadi

𝐸

𝑔

(ingliz tilidan: g \u003d gap - "bo'shliq", "bo'shliq") va odatda elektron voltlarda raqamli ifodalanadi

Parametr qiymati 𝐸 𝑔 turli materiallar uchun farq qiladi, u asosan ularning elektr va optik xususiyatlarini aniqlaydi. Tarmoq oralig'ining kengligi bo'yicha qattiq moddalar o'tkazgichlarga bo'linadi - tarmoqli bo'shliq bo'lmagan jismlar, ya'ni elektronlar ixtiyoriy energiyaga ega bo'lishi mumkin, yarim o'tkazgichlar - bu moddalarda qiymat 𝐸 𝑔 eV fraktsiyalaridan 3-4 eV gacha va dielektriklar - 4-5 eV dan ortiq tarmoqli oralig'i bilan (yarim o'tkazgichlar va dielektriklar orasidagi chegara shartli).

"Taqiqlangan hudud" atamasining ekvivalenti sifatida ba'zan "energiya bo'shlig'i" iborasi ishlatiladi; “taqiq” o‘rniga “taqiqlangan” sifatdoshini qo‘llash odat tusiga kirmagan.

Asosiy ma'lumotlar[tahrir | manbasini tahrirlash]

Qattiq jismda elektron energiyasining bog'liqligi

𝐸

uning to'lqin vektoridan

𝑘

→

ma’lum munosabatdan farq qiluvchi murakkab shaklga ega

𝐸

∼

𝑘

2

vakuum uchun va har doim bir nechta filiallar mavjud

𝐸

=

𝐸

𝑖

(

𝑘

→

)

. Tarmoq nazariyasiga ko'ra, energiya diapazonlari hosil bo'ladi, bu erda har qanday energiya

𝐸

kamida bitta holatga javob beradi

𝑘

→

, va ularni ajratib turadigan diapazonlar, unda davlatlar mavjud emas. Birinchisi "ruxsat etilgan zonalar", ikkinchisi - "taqiqlangan" deb nomlanadi

Asosiy qiziqish Fermi energiyasiga yaqin diapazonlardadir, shuning uchun odatda ikkita ruxsat etilgan chiziqni ajratib turadigan bitta taqiqlangan tarmoq mavjud, pastki qismi valentlik zonasi va yuqori qismi o'tkazuvchanlik zonasidir. Bunday holda, valentlik zonasi ham, o'tkazuvchanlik zonasi ham bir vaqtning o'zida bir nechta tarmoqlar tomonidan yaratilishi mumkin

𝐸

𝑖

(

𝑘

→

)

.

Valentlik zonasi deyarli butunlay elektronlar bilan to'ldirilgan, o'tkazuvchanlik zonasi esa deyarli bo'sh. Elektronlarning valentlik zonasidan o'tkazuvchanlik zonasiga o'tishi, masalan, qizdirilganda yoki tashqi yorug'lik ta'sirida sodir bo'ladi.

Turli materiallarning tarmoqli bo'shlig'i
Material	Shakl	eVdagi energiya
Material	Shakl	0 K	300 ming
Kimyoviy elementlar
C </br> ( olmos shaklida)	bilvosita	5.4	5.46-6.4
Si	bilvosita	1.17	1.11
Ge	bilvosita	0,75	0,67
Se	Streyt		1.74
A ^IV B ^IV turi
SiC3C	bilvosita		2.36
SiC4H	bilvosita		3.28
SiC6H	bilvosita		3.03
A ^III B ^V turi
InP	Streyt	1.42	1.27
InAs	Streyt	0,43	0,355
InSb	Streyt	0,23	0,17
Karvonsaroy	Streyt		0,7
_X Ga _1-x N ichida	Streyt		0,7—3,37
GaN	Streyt		3.37
GaP 3C	bilvosita		2.26
GaSb	Streyt	0,81	0,69
GaAs	Streyt	1.42	1.42
Al <sub id="mwrw">x</sub> Ga <sub id="mwsA">1-x</sub> As	x<0,4 tekis, </br> x>0,4 bilvosita		1.42-2.16
AlAs	bilvosita		2.16
AlSb	bilvosita	1.65	1.58
AlN			6.2
A ^II B ^VI turi
_TiO2		3.03	3.2
ZnO	Streyt	3.436	3.37
ZnS			3.56
ZnSe	Streyt		2.70
CDS			2.42
CdSe			1.74
CdTe	Streyt		1.45
CDS			2.4
A ^IV B ^VI turi
PbTe	Streyt	0,19	0,31

Bo'shliq kengligi[tahrir | manbasini tahrirlash]

Tarmoq oralig'i - bu o'tkazuvchanlik zonasining pastki qismi (eng kam energiyaga ega bo'lgan holat) va valentlik zonasining yuqori qismi (eng yuqori mumkin bo'lgan energiyaga ega bo'lgan holat) o'rtasidagi elektron energiyalarining farqidir.

Tarmoq oralig'i (yoki bir xil bo'lsa, elektronning valentlik zonasidan o'tkazuvchanlik zonasiga o'tishi uchun zarur bo'lgan minimal energiya) yarim o'tkazgichlar uchun bir necha yuzdan bir necha elektron voltgacha va dielektriklar uchun 4-5 eV dan ortiq. Ba'zi mualliflar qachon materialni dielektrik deb hisoblashadi

𝐸

𝑔

>

2

eV. Tarmoq oralig'i ~0,3 eV dan kam bo'lgan yarimo'tkazgichlar odatda tor bo'shliqli yarim o'tkazgichlar, qiymatga ega yarim o'tkazgichlar deb ataladi.

𝐸

𝑔

~3 eV dan ortiq keng bo'shliqli yarimo'tkazgichlar.

Qiymat

𝐸

𝑔

nolga aylanishi mumkin. Da

𝐸

𝑔

=

0

elektron-teshik juftligini hosil qilish energiya talab qilmaydi - shuning uchun tashuvchilarning kontsentratsiyasi (va u bilan birga moddaning elektr o'tkazuvchanligi) metallardagi kabi o'zboshimchalik bilan past haroratlarda nolga teng bo'lmaydi. Bunday moddalar (kalay kulrang, simob telluridi va boshqalar) yarim metallar sinfiga kiradi.

Ko'pgina materiallar uchun

𝐸

𝑔

harorat bilan bir oz pasayadi

𝑇

(jadvalga qarang). Yarimo'tkazgichning tarmoqli bo'shlig'ining haroratga bog'liqligini tavsiflovchi empirik formula taklif qilindi:

E_{g}(T)=E_{g}(0)-{\frac {\alpha T^{2}}{T+\beta }}

,

Qayerda

𝐸

𝑔

(

0

)

nol haroratdagi kenglikdir va

𝛼

Va

𝛽

berilgan materialning konstantalaridir.

E _g parametrining ahamiyati[tahrir | manbasini tahrirlash]

Qiymat

𝐸

𝑔

materialning ichki o'tkazuvchanligini va uning harorat bilan o'zgarishini aniqlaydi:

\sigma \sim \exp \left(-{\frac {E_{g}}{2k_{B}T}}\right),

Qayerda $k_{B}$ Boltsman doimiysi, agar tarmoqli bo'shlig'i eV da ifodalangan bo'lsa, u holda $k_{B}=$ 8,617 333 262... ×10⁻⁵ эВ ·К ⁻¹ .

Bundan tashqari, $E_{g}$ ma'lum bir moddada yorug'likning yutilish chegarasining holatini aniqlaydi:

\hbar \omega _{min}=E_{g},

(

\hbar

kamaytirilgan Plank doimiysi ).

dan kamroq $\omega _{min}$ , tushayotgan yorug'likning chastotalari, uning yutilish koeffitsienti juda kichik ^[1] . Foton yutilganda elektron valentlik zonasidan o'tkazuvchanlik zonasiga o'tadi. Foton emissiyasi bilan teskari o'tish yoki o'tkazuvchanlik zonasidan valentlik zonasiga nurlanishsiz o'tish ham mumkin.

To'g'ridan-to'g'ri va bilvosita o'tish[tahrir | manbasini tahrirlash]

O'tkazuvchanlik zonasi va valentlik zonasi orasidagi elektronning o'tishi impulsning o'zgarishi ( to'g'ridan-to'g'ri o'tish ) bilan birga bo'lmagan yarimo'tkazgichlar to'g'ridan-to'g'ri bo'shliq deb ataladi. Ular orasida galliy arsenid bor. Fotonning energiya bilan yutilishi/emissiyasi bo'yicha to'g'ridan-to'g'ri o'tish uchun $\sim E_{g}$ mumkin bo'lsa, o'tkazuvchanlik zonasining minimal va valentlik zonasining maksimal darajasidagi elektron holatlari bir xil impulsga to'g'ri kelishi kerak. ${\vec {p}}$ (to'lqin vektori ${\vec {k}}={\vec {p}}/\hbar$ ); ko'pincha bu ${\vec {k}}=0$ .

Elektronning o'tkazuvchanlik zonasidan valentlik zonasiga o'tishi yoki aksincha, impulsning o'zgarishi ( bilvosita o'tish ) bilan birga bo'lgan yarimo'tkazgichlar bilvosita bo'shliq deb ataladi. Shu bilan birga, energiyani yutish jarayonida elektron va fotonga qo'shimcha ravishda uchinchi zarracha (masalan, fonon ) ham ishtirok etishi kerak, u impulsning bir qismini o'ziga oladi. Bunday jarayonlar to'g'ridan-to'g'ri o'tishga qaraganda kamroq. Bilvosita bo'shliqli yarim o'tkazgichlar orasida silikon mavjud.

To'g'ridan-to'g'ri va bilvosita o'tishlarning mavjudligi elektron energiyasining uning momentumiga bog'liqligi bilan izohlanadi. Bunday o'tishlarda foton chiqarilganda yoki yutilganda, impulsning saqlanish qonuniga muvofiq elektron-foton yoki elektron-foton-fonon tizimining umumiy impulsi saqlanib qoladi ^[1] .

E _g ni aniqlash usullari[tahrir | manbasini tahrirlash]

Materiallarning tarmoqli tuzilishini nazariy hisoblash uchun LCAO usuli yoki psevdopotentsial usul kabi kvant nazariyasi usullari mavjud, ammo erishilgan aniqlik $E_{g}$ ~ 0,5 eV dan oshmaydi va amaliy maqsadlar uchun etarli emas (evning yuzdan bir qismi tartibining aniqligi kerak).

Eksperimental qiymat $E_{g}$ yarim o'tkazgichning o'tkazuvchanlik zonasi va valentlik zonasi orasidagi elektronlarning o'tishi bilan bog'liq bo'lgan fizik ta'sirlarni tahlil qilish natijasida topiladi. Aynan, $E_{g}$ ichki o'tkazuvchanlik mintaqasidagi elektr qarshiligi yoki Hall koeffitsientining harorat harakatidan, shuningdek , assimilyatsiya chizig'ining chetining holatidan va uzun to'lqinli foto o'tkazuvchanlik chegarasidan aniqlanishi mumkin. Ma'nosi $E_{g}$ ba'zan past haroratda magnit sezuvchanlik, issiqlik o'tkazuvchanlik va tunnel o'tkazish tajribalari o'lchovlari asosida baholanadi ^[2] .

Shuningdek[tahrir | manbasini tahrirlash]

Eslatmalar[tahrir | manbasini tahrirlash]

↑ ^1,0 ^1,1 Бонч-Бруевич В. Л., Калашников С. Г. Физика полупроводников М.: «Наука» 1990 г.
↑ А. Г. Глущенко, С. В. Жуков. „Материалы и оптические элементы в фотонике. Конспект лекций (лекция 16, с. 210-211)“. ГОУВПО ПГУТИ, Самара (2010). 2021-yil 3-mayda asl nusxadan arxivlangan. Qaraldi: 2021-yil 30-aprel.

Adabiyot[tahrir | manbasini tahrirlash]

Ignatov A.N. Optoelektronik qurilmalar va qurilmalar ECOTRENDZ, Moskva 2006 yil

[bbk-1] 1,0 ^1,1 Бонч-Бруевич В. Л., Калашников С. Г. Физика полупроводников М.: «Наука» 1990 г.

[samara-2] А. Г. Глущенко, С. В. Жуков. „Материалы и оптические элементы в фотонике. Конспект лекций (лекция 16, с. 210-211)“. ГОУВПО ПГУТИ, Самара (2010). 2021-yil 3-mayda asl nusxadan arxivlangan. Qaraldi: 2021-yil 30-aprel.

[1]

[2]